我想有ㄧ個摸型剛好可以解釋這樣的研究結論
在熱力學有討論到雙相流沸騰熱傳的現象
http://www.engr.iupui.edu/~mrnalim/me314lab/lab09.htm
網頁圖一的縱軸是單位面積單位時間的熱傳量
橫軸是熱源表面與冷卻流體ㄧ定距離的溫度差
冷卻流體隨著熱源加熱開始產生的汽泡越來越多
參照圖二，其不同的階段以1-5來表示
回到圖一，你會發現當汽泡開始出現時
其熱傳效率隨著汽泡越來越多變得越來越好
也就是熱源的散熱效果變好
但在汽泡多到變成「部分薄膜沸騰」的狀態也就是4的時後侯
熱傳效率突發變得很差，然後因爲散熱突然變差
所以在熱源發熱功率不變下，其熱源表面溫度會突然急速升高
也就是當狀態進入到圖一的a點時
因爲散熱突然變差所以會短時間內會跳到b狀態
白話去講，就是進到a點你就等著熱源表面因瞬間高溫然後溶融或劣化吧！
然後從5以後因溫度差增加導致熱傳效率上升的速度會慢很多
（因爲5之後熱源表面跟流卻流之間有一層完整的汽泡模
阻隔冷卻流體對流帶走熱，只能靠熱傳效率差的熱輻射帶走熱）
回到大規模的風機，按照上面的模型
先不談風機消耗風動能大部分轉變成廢熱
大面積的風機群聚效應將原本穩定的風流或對流轉爲紊流
地表的濕氣也因此鎖住較不容易上去
產生類似上面雙相流模型中的「部分薄膜沸騰」狀態
使得地表散熱較不容易，然後其地表的平均溫度就上升了。
我盡量寫的很白話了，不過可以從頭完整看下來我也很佩服你。